标准的人话，不难听懂。        至于波在下个时刻移动了多少也很好计算：        因为波速为v，所以Δt时间以后这个波就会往右移动v·Δt的距离。        随后徐云在其中一个波峰上画了个圈，又说道：        “在数学角度上来说，我们可以把这个波看成一系列的点（x，y）的集合，这样我们就可以用一个函数y=f(x)来描述它，对吧？”        函数就是一种映射关系，在函数y=f(x)里，每给定一个x，通过一定的操作f(x)就能得到一个y。        这一对（x，y）就组成了坐标系里的一个点，把所有这种点连起来就得到了一条曲线——这是货真价实的初一概念。        接着徐云又在旁边写了个t，也就是时间的意思。        因为单纯的y=f(x)，只是描述某一个时刻的波的形状。        如果想描述一个完整动态的波，就得把时间t考虑进来。        也就是说波形是随着时间变化的，即：        图像某个点的纵坐标y不仅跟横轴x有关，还跟时间t有关，这样的话就得用一个二元函数y=f(x，t)来描述一个波。        但是这样还不够。        世界上到处都是随着时间、空间变化的东西。        比如苹果下落、作者被读者吊起来抖，它们跟波的本质区别又在哪呢？        答案同样很简单：        波在传播的时候，虽然不同时刻波所在的位置不一样，但是它们的形状始终是一样的。        也就是说前一秒波是这个形状，一秒之后波虽然不在这个地方了，但是它依然是这个形状。        这是一个很强的限制条件。        既然用f(x，t)来描述波，所以波的初始形状（t=0时的形状）就可以表示为f(x，0)。        经过了时间t之后，波速为v。        那么这个波就向右边移动了vt的距离，也就是把初始形状f(x，0)往右移动了vt。        因此徐云又写下了一个式子：        f(x，t)=f(x-vt，0)。        接着他看了法拉第一眼。        在场的这些大佬中，大部分都出自专业科班，只有法拉第是个学徒出身的‘九漏鱼’。        虽然后来恶补了许多知识，但数学依旧是这位电磁大佬的一个弱项。        不过令徐云微微放松的是。        这位电磁学大佬的表情没什么波动，看来暂时还没有掉队。        于是徐云继续开始了推导。        “也就是说，只要有一个函数满足f(x，t)=f(x-vt，0)，满足任意时刻的形状都等于初始形状平移一段，那么它就表示一个波。”        “这是纯数学上的描述，但这还不够，我们还需要从物理的角度进行一些分析。”        “比如......张力。”        众所周知。        一根绳子放在地上的时候是静止不动的，我们甩一下就会出现一个波动。        那么问题来了：        这个波是怎么传到远方去的呢？        我们的手只是拽着绳子的一端，并没有碰到绳子的中间，但是当这个波传到中间的时候绳子确实动了。        绳子会动就表示有力作用在它身上，那么这个力是哪里来的呢？        答案同样很简单：        这个力只可能来自绳子相邻点之间的相互作用。        每个点把自己隔壁的点“拉”一下，隔壁的点就动了——就跟我们列队报数的时候只通知你旁边的那个人一样，这种绳子内部之间的力就叫张力。        又比如我们用力拉一根绳子，我明明对绳子施加了一个力，但是这根绳子为什么不会被拉长？        跟我的手最近的那个点为什么不会被拉动？        答案自然是这个点附近的点，给这个质点施加了一个相反的张力。        这样这个点一边被拉，另一边被它邻近的点拉，两个力的效果抵消了。        但是力的作用又是相互的，附近的点给端点施加了一个张力，那么这个附近的点也会受到一个来自端点的拉力。        然而这个附近的点也没动，所以它也必然会受到更里面点的张力。        这个过程可以一直传播下去，最后的结果就是这根绳子所有的地方都会张力。